贝特农维尔（Berthenonville） 比圣雷米（Bus-Saint-Rémy） 卡艾涅（Cahaignes） 康捷（Cantiers） 锡维耶尔（Civières） 当梅尼勒（Dampsmesnil） 埃科（Écos） 韦克桑地区丰特奈（Fontenay-en-Vexin） 福雷拉福利（Forêt-la-Folie）。
} 1 cos ( x ) {\displaystyle {\frac {1}{\cos(x)}}} 的导数为： d d x ( 1 cos ( x ) ) = sin ( x ) cos 2 ( x ) = 1 cos ( x ) sin ( x ) cos ( x。
} 1 c o s ( x ) { \ d i s p l a y s t y l e { \ f r a c { 1 } { \ c o s ( x ) } } } de dao shu wei ： d d x ( 1 c o s ( x ) ) = s i n ( x ) c o s 2 ( x ) = 1 c o s ( x ) s i n ( x ) c o s ( x 。
{\displaystyle I_{n}\,=\int \cos ^{n}(x)\,dx\!} = ∫ cos n − 1 ( x ) cos ( x ) d x {\displaystyle =\int \cos ^{n-1}(x)\cos(x)\,dx\!} = ∫ cos n − 1 ( x ) d (。
S | cos α cos β cos γ ∂ ∂ x ∂ ∂ y ∂ ∂ z P Q R | d S = ∮ Γ P d x + Q d y + R d z {\displaystyle \iint _{S}{\begin{vmatrix}\cos \alpha &\cos \beta。
Fabrikant预测可以用受激发射来放大「短波」。1947年时，威利斯·兰姆和罗伯特·拉塞福（英语：Robert Retherford）在氢原子光谱中发现了显著的受激发射，也影响了第一个受激发射的示范。1950年阿尔弗雷德·卡斯特勒（1966年诺贝尔物理奖的得主）提出了光泵激昇（英语：optical。
{A=θ−arccos(1+cosθ+cos2θ)B=θ+arccos(1+cosθ+cos2θ)C=180∘−2θ60∘
}}}\\&=\int {\frac {a\cos \theta \,d\theta }{\sqrt {a^{2}(1-\sin ^{2}\theta )}}}\\&=\int {\frac {a\cos \theta \,d\theta }{\sqrt {a^{2}\cos ^{2}\theta }}}\\&=\int。
\cos \Theta )^{3/2}}}}； 其中，cosΘ=cosθcosθ′+sinθsinθ′cos(θ−θ′){\displaystyle \cos \Theta =\cos \theta \cos \theta '+\sin \theta \sin \theta '\cos(\theta。
∪０∪
θ ∂ z ∂ φ ] = [ sin θ cos φ r cos θ cos φ − r sin θ sin φ sin θ sin φ r cos θ sin φ r sin θ cos φ cos θ − r sin θ 0 ] {\displaystyle。
0 2 x cos ( x 2 + 1 ) d x {\displaystyle \int _{0}^{2}x\cos(x^{2}+1)\,dx} 。 d ( x 2 + 1 ) = 2 x d x ⟺ d x = d ( x 2 + 1 ) 2 x ∴ ∫ 0 2 x cos ( x 2。
都是相同的，当 cos θ ′ {\displaystyle \cos \theta ^{\prime }\,} 变化范围很小时，干涉条件可写为 2 n 2 d cos θ ′ ¯ ± λ 2 = m λ {\displaystyle 2n_{2}d{\overline {\cos \theta。
北纬60度线到北极点的距离约为到赤道之距离的一半。由於其位於赤道平面以北60度，其长度也约为赤道长度的一半（ cos 60 ∘ = 0.5 {\displaystyle \cos 60^{\circ }=0.5} ）。 自本初子午线开始、向东，北纬60度线经过以下国家、地区或海域：。
^{2}}=μδ2+μα2⋅cos2δ ,{\displaystyle ={\mu _{\delta }}^{2}+{\mu _{\alpha }}^{2}\cdot \cos ^{2}\delta \ ,} 此处，δ是赤纬。在算式中的cos δ是因为球体表面至轴的半径事实上是隨cos。
是：在确定的温度下，液体在毛细管内升高的最大高度和毛细管的直径成反比。其数学表达式为： h=2γcosθρgr0{\displaystyle \qquad h={\frac {2\gamma \cos \theta }{\rho gr_{0}}}} 其中 h{\textstyle h} 是毛细管内液体的最大高度；。
\theta }{cr}}\left[\cos(kr-\omega t)-{\frac {1}{kr}}[\sin(kr-\omega t)\right]{\hat {\theta }}\,\!} 。 这是一组满足电磁波方程式的球面波方程式。 马克士威, 詹姆斯, A Dynamical Theory。
s ) sin s = b ( s ) cos s {\displaystyle a(s)\sin s=b(s)\cos s\quad } . 根据特性 4，可得 b ( s ) ⋅ [ − sin s ] − a ( s ) ⋅ cos s = 1 1 = 1 . {\displaystyle。
\right)=\sin \alpha \cos \beta +\cos \alpha \sin \beta } ，此式可等於： ℓ = d ( cos α sin α + cos β sin β ) {\displaystyle \ell =d\left({\frac {\cos \alpha }{\sin。
{\displaystyle a={\frac {J}{Mc}}\,,} ρ 2 = r 2 + a 2 cos 2 θ , {\displaystyle \ \rho ^{2}=r^{2}+a^{2}\cos ^{2}\theta \,,} Δ = r 2 − r s r + a 2 + r Q 2。
＋＾＋
du} 。 用分部积分法求积分： ∫ x cos ( x ) d x {\displaystyle \int x\cos(x)\,dx} 先设： u = x,故du = dx, dv = cos(x) dx,故v = sin(x). 代入原积分： ∫ x cos ( x ) d x = ∫ u d。
_{h\to 0}{\frac {\cos(x+h)-\cos x}{h}}\\&=\lim _{h\to 0}{\frac {\cos x\cos h-\sin x\sin h-\cos x}{h}}\\&=\lim _{h\to 0}(\cos x{\frac {\cos h-1}{h}}-\sin x{\frac。
